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Si l'on introduit les invariants h et k, l'équation (3) prend l;i forme 

 remarquable 



qui se prête à (li\ erses applications. 



Si l'on supposu' un seul des invariants h et k égal à zéro, la discussion 

 des équations (i), (2) et (3)' conduit aux surfaces isothermiques (0) de 

 M. Thyliaut, dont les sphères harmoniques touchent un plan. Les sur- 

 faces (e), soumises à la transformation conforme par normales parallèles 

 (Bour, Christoffel), se changent en d'autres surfaces (©), propriété qui les 

 rapproche encore des surfaces (B) d'Ossian Bonnet. 



On peut aussi, à l'aide des équations (i), (2) et (3)', déterminer l'en- 

 semble des surfaces isothermiques dont l'élément linéaire devient l'élément 

 linéaire d'une sphère de rayon 1, quand on le multiplie par le carré de la 

 courbure moyenne. Pour ces surfaces, l'un au moins des invariants h et k est 

 nul, sinon les invariants A, et A"_, sont tous les deux nuls. On retrouve ainsi, 

 d'abord les surfaces (B) et les surfaces (©), puis (pour A^ ^ o) les inverses 

 des surfaces (0) et les inverses des surfaces minima. 



PHYSIQUE GÉNÉRALE. — Le mouvement de la Terre et la vitesse de la lumière. 

 Note de M. M. Brilloui.v. 



Lorsqu'on sup|)ose l'élher immobile et la Terre en mouvement, toutes 

 les théories laissent subsister une influence du premier ordre, qui se tra- 

 duit par la substitution du temps local (') au temps général, ou encore par 

 la variation de la vitesse de propagation apparente, 1^'= H — Ucos6, avec 

 la direction 0. 



M. Wien et M. Schweitzer ont récemment (-) proposé des méthodes de 

 comparaison entre les vitesses de propagation de la lumière il' et Q" en 



(') U vitesse de translation de la Terre (direction j:), 

 Q vitesse vraie de propagation de la lumière, 

 6 angle de la direction de propagation avec la translation U, 



temps local = temps général — 



('-) Physikalisclie Zcilsclirift. \"' octobre 190^ et ] .j décembie : 



