SÉANCE DU 29 FÉVRIER igo^. 567 



tro-aimant à une grande distance de l'analyseiii- ; d'ailleurs, un tube de fer épais, 

 enveloppant le tube qui contenait le sulfure, a permis, grâce au champ sensiblement 

 uniforme développé dans son intérieur, de proléger le sulfure contre l'ellet découvert 

 par M. Gutton. 



» Dans ces conditions, j'ai reconnu les caractères essentiels de la pola- 

 risation rotatoire magnétique. Je me bornerai à donner ici, dans le Tableau 

 suivant, les moyennes de valeurs très concordantes que j'ai obtenues pour 

 les rotations subies par le plan de polarisation de chaque faisceau, à la 

 traversée d'une lame de 2'^'° d'épaisseur d'aluminium ou de sulfure de car- 

 bone, dans une région où le champ invariable avait une intensité moyenne 

 de 02 gauss seulement (pour un courant constant de o'""i',i9 dans l'enrou- 

 lement). Ces rotations sont d'ailleurs en relation droite avec le sens du 

 champ. 



Numéros d'ordre des faisceaux I. II. III. IV. V. VI. VII. VIII. 



Rotations observées : 



1° Avec l'aluminium 45° 10' 4o°'^o' ^7" 27° 3o' 



2° Avec le sulfure de carbone 54°3o' 5i° 45°3o' 38"45' 



» Avec des champs de l'ordre de grandeur de ceux qu'on emploie cou- 

 ramment, on aurait des rotations comprenant des nombres plus ou moins 

 considérables de tours complets, connue les rotations naturelles d'un 

 quartz épais pour la lumière ordinaire. 



» On voit, en outre, que la dispersion rotatoire, très considérable, 

 a l'allure habituelle, la rotation étant d'autant plus forte que la longueur 

 d'onde (qui varie dans le même sens que l'indice de l'aluminium d'après 

 les mesures de M. Blondlot) est elle-même plus petite. 



» En faisant traverser, avec le même appareil et dans des conditions 

 absolument identiques aux précédentes, à lui fai.sceau de lumière blanche, 

 polarisée à peu près complètement sous l'incidence de 56° 3o', une lame 

 de sulfure de carbone de même épaisseur (2"""), l'effet obtenu n'était guère 

 sensible qu'à la condition lie recourir à l'artifice de l'inversion du champ ; 

 le calcul indique, en effet, que pour cette valeur du champ, de 52 gauss, 

 la rotation devait être seulement d'environ 4'- 



M Les résultats que je viens de mentionner ne sont qu'une première 

 indication de l'ordre de grandeur du phénomène, dont j'entreprends 

 actuellement une étude méthodique avec les différents milieux transparents 

 aux rayons N, soumis à des aimantations bien déterminées. » 



