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» Les valeurs 1 relatives à ces y phases obéissent aux équations 



/.,/«; -hl.,fnr -h...-h\m'l= o (i— 1, 2, ...,q) 



qui donnent 



— À, -i-Xo (— O''?-, 



(\', <>," SJ re[)résentant les mineurs du déterminant i5 quand on y sup- 

 prime les termes de la deuxième ligne arbitrairement choisie et successive- 

 ment ceux de la première, de la deuxième, . . ., de la y"'""" colonne. 



» Si >y s'annule, la masse de la y'*'™" phase restera constanle dans une 



transformation à tensions fixes du système bivariant, et alors S'', ^l S^ 



seront nuls. Les deux équations 



(2) K = ^' K 



</-t 



seront notamment satisfaites. 



» On |)ourra supprimer la q"^"" phase sans troubler la transformation des 

 autres à tensions fixes et l'on réalisera ainsi un système trivariant dans 

 l'état indifférent que caractérisent justement les équations (2). 



» La pression et la température auxquelles se passera ce phénomène 

 sont donc celles d'un point commun aux deux courbes d'étals indifférents 

 et du système bivariant et du système trivariant. Ces deux courbes sont 

 encore tangentes l'une à l'autre en ce point d'après la formule de Clapeyron. 



» On voit ainsi, sans qu'il soit nécessaire d'insister davantage, que, d'une 

 façon générale, les courbes des états indifférents de deux systèmes dont la 

 variance dilfère d'une unité sont latigentes l'une à l'autre en tous les points 

 marquant une température et une pression oîi ils sont tous les deux à l'état 

 indifférent et suscej)tibles de dériver l'un de l'autre par la seule suppres- 

 sion ou introduction d'une phase déterminée. 



» Nous ajouterons, sans le démontrer aujourd'hui, que ces deux courbes, 

 en se louchant, ne se traversent pas. Cela résulte de la loi établie parGibbs 

 que la région des pressions et des tem|)cratures, répondant à un système 

 de variance donnée, est limitée \)nv la courbe des états indifférents de ce 

 système. » 



