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/,„, /„ étant deux instants convenablement choisis entre /„ et /,. Si l'on 

 néglige les quantités de l'ordre de (A - A„ ), (B — B„), (T - T„) devant 

 les quantités de l'ordre de (a,- a„), (fi,- [i„), ces égalités rigoureuses (2) 

 peuvent être remplacées par les égalités approchées 



L(x, [i,T„)x'+M(a,(-i,T„)f^'+ ^j(^,p,T,)^[ 



= /(a„„ ?,„, T„, A„. !'.„)(''•.- ^-o"). 

 [M(a,p,T„)a'+ N(a,p,T„)fi'+ ^^i(a,fi,T„)j" 



= -(a„„p,„,To.A,„r.„)(?,-[i„). 



» Si ces égalités avaient lieu rigoureusement et quelque petit que soit 

 (/^_/^^), nous pourrions en déduire que c, p sont déterminés par les 

 équations différentielles 



+ /(a., îî,T„, A„, B„)x'= o, 



(^0 



[M(a, li, T„)a' + N(a, p., T„) fi' + ^^H^-' P. To) 



+ s(='-^.T„,Ao,B„)p^'=o. 



» Les restrictions et approximations auxquelles sont subordonnées les 

 équations (3) nous conduisent à formuler la supposition suivante, sans 

 nous permettre de la démontrer rigoureusement. 



» oc, p diffèrent toujours très peu d'un système intégrant les équa- 

 tions (4)- 



» Or ces équations (4) sont celles qui régiraient les transformations du 

 système si la température T et les actions extérieures A, B gardaient les 

 valeurs rigoureusement invariables T„, Ao, B„. On voit donc que le système 

 se transforme sensiblement comme si la température et les actions exté- 

 rieures n'éprouvaient aucune oscillation. 



» En réunissant ce résultat à ceux qui ont été observés dans notre pré- 

 cédente Note, on obtient la jM-oposilioa suivante : 



« Des oscillations petites et fréquentes de la température et des actions exté- 

 rieures n'exercent presque aucune influence sur un système défini par deux va- 

 riables à hystérésis. 



» Toutefois, l'exactitude de celte proposition est subordonnée à une 

 condition : ni lune ni l'autre des deux variables à hystérésis n'est presque 

 exempte de viscosité. Il suffit qu'une des deux variables qui définissent le 



