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 » Comme nous devons ici admettre que la température 

 » est la même des deux côtés du plan frappé, il est clair 

 » que, sur la face opposée au plan, et dans une étendue 

 » m s égale à la section effective de l'orifice, la force vive 

 » des particules frappant le plan sera simplement 



s 



1/3 -M 2 . 



9 

 » La pression exercée sur le plan, ou le poids néces- 

 » saire pour faire équilibre au choc sera donc : 



9 p ""TL»l (,,+f) / 1 ~»J h "ns™ * *\- 



t> On voit que ce poids est une fonction de w, et par con- 

 » séquenl de la température absolue T, puisque celte 

 » vitesse a pour valeur (pour l'air en particulier) 



u = 48S m \ / — , 

 V 275 



Le fait qui nous a frappé dans cette démonstration, et 

 qui a fait naître immédiatement dans notre esprit des 

 doutes sur son exactitude est celui-ci : que le mouve- 

 ment moléculaire du gaz n'y paraît considéré que comme 

 un simple mouvement de translation, et non comme un 

 mouvement vibratoire. Or, il n'en est pas ainsi, et la 

 difficulté de la théorie cinétique des gaz consiste en effet 

 à tenir compte des chocs que les particules gazeuses 

 éprouvent mutuellement dans ce mouvement vibratoire. 



Aussi ne nous proposons-nous nullement de rechercher 

 quelle serait la véritable théorie par laquelle devrait être, en 

 toute rigueur, remplacée celle de M. Hirn, et nous bornerons- 

 nous à lui signaler, sous une forme aussi simple que pos- 

 sible, c'est-à-dire en faisant abstraction, comme lui, des 

 chocs des molécules entre elles, la nature de notre objection. 



