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 permettre cette expression, est plus difficile à saisir que 

 dans celle du mouvement de l'air contre un disque. 



Notre éminent confrère voudra donc bien nous excuser 

 de ne pas le lui avoir signalé plus tôt. C'est, du reste, 

 tout bénéfice pour la science, qu'il se soit décidé à con- 

 firmer ses premiers résultats par de nouvelles expériences. 



Nous reproduisons ci-dessous la démonstration de 

 M. Hirn, en soulignant le passage qui nous a particulière- 

 ment frappé. 



Un courant de gaz est lancé avec une vitesse v, par un 

 ajutage, contre une plaque. Les particules gazeuses, dans 

 la théorie cinétique, se meuvent dans toutes les directions 

 possibles. On les décompose en deux groupes, dont les 

 uns se meuvent parallèlement, les autres normalement à 

 la plaque. « En s'échappant de l'orifice, dit M. Hirn, les 

 » particules du premier groupe continueront à avancer 

 » parallèlement au plan avec la vitesse u, et normalement 

 » au plan avec la vitesse v. La percussion aura lieu avec 

 » cette dernière vitesse seulement. Les particules du 

 » second groupe au contraire auront une vitesse (u + v) 



» normale au plan; de sorte qu'on 



i» a pour les percussions normales, avec vitesse (u -+- v), 



1/3 fin, 



» n étant le nombre total des molécules et [x leur masse; 

 » et pour les percussions perpendiculaires à l'axe 



» (1 — 1/3) fin = 2/3 fin. 



» Soit è la densité ou le poids de l'unité de volume du 

 » gaz, la force vive représentée par le mouvement des 

 » atomes perpendiculairement au plan sera 



. l/3-(u-+-v) 2 -+-- 1 )v\ 



9 flf \ 3/ 



