2!81 



) 



Sur la tension des vapeurs saturées. — Modification à 

 apporter à la loi de Dalton; par P. De Heen, corres- 

 pondant de l'Académie. 



On sait que la chaleur de vaporisation peut se repré- 

 senter par la formule 



T dp 

 L = - u — , 

 E dt 



dans laquelle u désigne le volume spécifique de la vapeur, 

 T la température absolue, E l'équivalent mécanique de la 

 chaleur et ^ l'accroissement de tension de vapeur pour 

 une variation de température de 1°. 



Si nous désignons par è le poids spécifique absolu de 

 l'hydrogène à la température de la glace fondante sous la 

 pression normale p et par M le poids moléculaire, 



m= jLe?JL 



<T M p 275 



275<? E p dt 



Et si Ton désigne par T la température d'ébullilion 

 sous la pression y; , pour cette température on a simple- 

 ment 



1 Jdp 



LM = T — 



275r? E \dt 



Mais on sait que d'après Dalton toutes les vapeurs 

 auraient la même force élastique maximum à des tempé- 

 ratures également éloignées des points d'ébullilion. Il en 

 résulterait que (£\ serait constant et que les chaleurs 

 latentes moléculaires LM, mesurées aux températures 

 d'ébullilion normales, seraient proportionnelles au carré 



