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 Mais d'autre part nous avons : 



— = const. ( ). 



On a donc nécessairement la relation 



const. 



ou aT = const., 



T„ 



c'est-à-dire que pour les corps appartenant à une série 

 homologue le produit du coefficient de dilatation par la 

 température absolue d'ébullition est constant. 



Telle est la loi dont nous avons démontré l'exactitude 

 dans notre mémoire sur la dilatation des liquides (**). 

 Constatons qu'elle devient ici une conséquence de la 

 théorie. 



(*) Dans la première partie de cette note nous avons considéré ia 

 chaleur de vaporisation L qui comprend la chaleur employée à vaincre 

 la pression extérieure, ici nous ne considérons que la chaleur p qui se 

 rapporte exclusivement au travail intérieur. 



ML MP 



Nous allons démontrer que si — est une quantité constante—- est 

 également constant. En effet : 



dp 



p s= ATu m Ad. 



dt 



Et si l'on fait subir à cette équation les mêmes changements que ceux 



que nous avons fait subir à l'équation dans laquelle iutervient L, on 



obtient 



Trb&)r p ] xcmsi - 



Or p est constant, par conséquent — l'est également si l'on admet la 

 relation T f^ Q = const. 



(**) Mémoires couronnés el autres Mémoires publiés par l'Académie 

 royale de Belgique, t. XXXI, 1880. 



