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 nous, que la sphère ne contient que dos molécules situées 

 près de la surface; de celle manière la cohésion du 

 liquide pourra se manifester en même temps que le 

 facile déplacement relatif de ses parties constitutives. 

 C'est assez dire que nous ne regarderons pas la distribu- 

 tion réelle comme pouvant être remplacée par une matière 

 idéale, incompressible et occupant indistinctement tous 

 les points de la sphère d'activité de l'attraction molécu- 

 laire; une pareille substitution nous parait ne pouvoir 

 aucunement se concilier avec les propriétés essentielles des 

 liquides: à notre avis, elle doit fatalement conduire à des 

 conséquences que l'observation directe ne confirme pas. 



e) Si l'on suppose que deux centres de force soient en 

 équilibre à une dislance peu différente du rayon d'acti- 

 vité de l'attraction, il faut que la force attractive a soit 

 précisément égale à la force répulsive d due à l'éther com- 

 pris entre les deux centres considérés; si l'on exerce une 

 force extérieure P pour rapprocher ces molécules, la force 

 attractive augmentera et deviendra, par exemple, a', et il 

 faudra, pour l'équilibre, que a' + P soit égal à. la nouvelle 

 force répulsive p'. D'après la nature des liquides, les dis- 

 tances mutuelles des molécules varient très peu même 

 sous l'influence de pressions extérieures considérables; 

 toutefois la diminution du volume est sensible, on le sait, 

 même quand la pression exercée équivaut à celle de 

 l'atmosphère. 



f) Quel est, dans un liquide donné, le mode de groupe- 

 ment des centres de force? A cet égard, nous ne connais- 

 sons absolument rien de positif; c'est pourquoi il faut 

 s'attacher d'abord à un mode de groupement arbitraire, 

 sauf à le modifier quand on en aura reconnu l'insuffisance. 

 Pour fixer les idées, choisissons le mode qui paraît le plus 

 simple, savoir la distribution dans laquelle les centres de 



