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lion a! qu'une molécule quelconque a (fig. 4) exerce 

 sur une molécule voisine b, attraction augmentée de 

 la pression P, soit précisément égale à la force répulsive 

 exercée par l'éther interposé; les actions étant partout 

 réciproques, la molécule a ne sera pas plus tirée vers b 

 que b vers a; le rapprochement continu des particules est 

 rendu impossible par la force répulsive due à l'éther. Mais 

 il y a une distinction importante à faire entre les particules 

 de l'intérieur et celles de la surface libre; l'équilibre des 

 premières telles que a est très stable; en effet, dès que a 

 se rapprochera, par exemple, de b, il naîtra entre b et a 

 une force répulsive croissante, entre a et chacune des 

 particules c, d, e une force attractive qui l'emportera 

 bientôt sur la force répulsive; de celte manière, toutes les 

 forces développées par le déplacement de a tendent à 

 ramener ce centre vers sa position d'équilibre. La stabilité 

 est-elle aussi grande pour un centre de force o situé à la 

 surface libre? non, car ce centre, une fois déplacé, est 

 sollicité à la vérité par les forces émanées de p, q, r et qui 

 toutes tendent à le ramener vers sa position d'équilibre, 

 mais il n'y a pas de forces produisant le même effet du 

 côté extérieur du liquide; en outre, et ceci est fondamental, 

 les particules de la surface libre sont les premières à rece- 

 voir les impulsions très fréquentes des particules d'air, 

 impulsions qui font précisément naître la pression totale P 

 de l'atmosphère et la transmettent à l'intérieur de la 

 masse; il suit de la parfaite élasticité des liquides, et de la 

 suite continue d'impulsions de l'air extérieur, que toutes 

 les particules de la surface libre exécuteront des mouve- 

 ments vibratoires en deçà et au delà de leurs positions 

 d'équilibre, et qu'ainsi les distances mutuelles de ces 

 particules seront toujours plus grandes que celles de l'in- 

 térieur. 



