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4. Ce que nous venons de dire d'une section verticale 

 passant par une particule o, par exemple, nous pourrons 

 le répéter mot à mot d'une autre section verticale qui serait 

 normale à la première; dans notre hypothèse particulière, 

 nous sommes ainsi amenés à conclure que, pour être en 

 équilibre, toute molécule intérieure doit se trouver à égale 

 distance de six centres de force situés deux à deux sur 

 trois axes rectangulaires passant par la molécule consi- 

 dérée. Quant aux molécules de la surface libre, elles ne 

 peuvent être en équilibre que si elles se trouvent chacune 

 à égale distance de quatre autres situées dans le plan 

 horizontal passant par la première, et d'une cinquième 

 située verticalement au-dessous. Nous venons de voir que, 

 grâce aux impulsions continues des particules d'air, le 

 maintien des centres de force de la surface libre du liquide 

 dans un seul et même plan horizontal est impossible. 



5. Replaçons-nous maintenant dans la première section 

 normale considérée et voyons 

 quelles sont les déductions 



que nous pouvons tirer du . j>, ']/ - -y 

 mouvement vibratoire des j>f" ""o" 



particules superlicielles. Et 

 d'abord, si trois molécules * r 



quelconques p, o, q de la surface vibrent dans une direction 

 normale à celle-ci (nous choisissons cette direction comme 

 étant celle suivant laquelle le déplacement est le plus facile), 

 leurs distances mutuelles op, oq, qui étaient égales dans les 

 positions d'équilibre, varieront constamment entre deux 

 limites a et ^a- -h d' 2 , a étant la distance commune rela- 

 tive aux positions d'équilibre et § l'amplitude o'o" du 

 mouvement vibratoire, c'est-à-dire la distance des deux 

 positions extrêmes. Or pendant toute la durée du mo*- 



Fis 



o' 



