( 555 ) 



veinent vibratoire, chaque molécule telle que o sera attirée 

 par les particules voisines />' et q- dans toutes les positions 

 consécutives de chacune d'elles, d'où résultera une véri- 

 table tension dans toute la série des molécules superfi- 

 cielles de la section normale que nous considérons. La 

 même chose aurait évidemment lieu dans la section nor- 

 male menée perpendiculairement à la première; nous 

 arrivons donc à cette conséquence que les molécules 

 superticielles sont soumises à une force contractile, du 

 moins dans deux directions perpendiculaires; une consé- 

 quence pareille nous paraît devoir résulter, non seulement 

 du mode particulier de groupement que nous avons choisi, 

 mais encore de tout autre mode de distribution compatible 

 avec la nature des liquides, et, par suite, du mode véri- 

 table de groupement des molécules dans un liquide 

 donné. 



6. Il serait sans doute bien difficile d'exprimer la force 

 contractile en fonction de tous les facteurs qui doivent exer- 

 cer sur elle une influence sensible; dans notre hypothèse, 

 nous pouvons la regarder comme proportionnelle, à chaque 

 instant, à la variation de la distance entre deux molécules 

 voisines; or nous venons de voir que celte dislance varie 

 entre a et V a 2 -+- ^ 2 , ou bien, comme d est très petit par 

 rapport ù a, entre a et a ■■+•3— ■ Mais, d'une part, les 

 liquides jouissent d'une parfaite élasticité; d'autre part 

 les molécules gazeuses de l'air atmosphérique exercent 

 leurs impulsions consécutives avec une extrême rapidité, 

 de sorle que les écarts de chaque molécule liquide varie- 

 ront en un temps extrêmement court entremet — 7i . C'est 

 pourquoi nous supposerons que la force contractile en 

 chaque point est proportionnelle à la moyenne des valeurs 

 par lesquelles passe^^^, lorsque la phase w varie depuis 



">'"« sÉHIE, TOME IX. 25 



