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 failement conlbnne à celle déduction ; par des mesures 

 précises el variées, on a constaté que la tension est indé- 

 pendante de la courbure des surlaces affectée^ par un seul 

 el même liquide. 



Comme nous regardons les phénomènes capillaires 

 comme purement mécaniques, nous pouvons appliquer sans 

 hésitation à la couche superficielle le théorème suivant de 

 statique : Toute surface courbe qui est soumise partout à 

 une tension uniforme F éprouve en chaque point une pres- 

 sion normale qui équivaut au produit de cette tension F 

 par la somme des inverses des rayons de courbure prin- 

 cipaux au point considéré. 



il. Comparons actuellement ce résultat à celui que 

 fournit la théorie de Laplace dans le cas actuel, c'est-à- 

 dire à l'expression 



H i l 1 



2 I R K' 



où H est une constante qui dépend de la nature des 

 liquides, et R, R' les rayons de courbure principaux; le 

 signe -+- s'applique, comme on sait, au cas d'une surface 

 convexe, le signe — au cas d'une surface concave. Comme, 

 d'après Laplace lui-même, le terme K s'élimine toujours, 

 opinion dont nous croyons avoir démontré l'inexactitude, 

 on voit que le seul terme important est 



t> |R R' V 



or, ce terme coïncide précisément avec la valeur de la 

 pression normale déduite du principe de la tension, à la 

 condition que ^exprime la valeur de celte tension. C'est 

 cette coïncidence des deux valeurs qui nous a porté en 



