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mnsse déformahîe M' dont les molécules sont assujetties à 

 se mouvoir suivant les rayons émanés d'un centre fixe 0' et 

 soumises à des forces qui varient avec les distances de ces 

 molécules au même centre; il admet, de plus, que sur cette 

 masse déformable M' s'exerce l'attraction d'un système 

 rigide M. 



Pour qu'il y ail équilibre, la somme des composantes 

 des forces qui sollicitent une molécule quelconque de M' 

 suivant le rayon p' de cette molécule, doit être égale à 

 zéro; l'équation de condition ainsi obtenue représente 

 en même temps la surface limite de la masse déformable. 



M. Lagrange cherche ensuite les moments de rotation 

 provenant des forces en question, et, en s'appuyant sur les 

 résultats obtenus dans son premier travail, il reconnaît 

 qu'en général, ces moments ne peuvent être nuls. Voici 

 les conclusions précises auxquelles il arrive dans le cas où 

 le système attirant M est Irès-éloigné : 



lo Quelle que soit la fonction ^ [p') qui exprime la loi 

 suivant laquelle le centre fixe 0' agit sur une molécule de la 

 masse M' située sur le rayon p', la rotation de cette masse 

 M' se fait autour de l'un de ses trois axes d'inertie princi- 

 paux passant par le point fixe 0'. 



2° La rotation est nulle, et les équations d'équilibre 

 sont satisfaites quand l'un des axes d'inertie principaux de 

 la masse M passe par le point fixe. 



5" Pour de petites valeurs de l'angle que fait l'axe d'at- 

 traction maximum de la masse M avec la ligne qui joint le 

 point fixe au centre d'inertie de cette même masse, la rota- 

 tion de M' s'effectue autour de son axe dans le sens même 

 du déplacement de l'axe d'attraction de M autour d'un axe 

 parallèle. 



D'après l'auteur, les mêmes conséquences seraient en- 



