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 core vraies, lorsque la niasse déformable M' est libre dans 

 l'espace, la masse attirante M demeurant toujours fixe. 



Quant au cas où les deux masses M et M' sont libres, 

 M. Lagrange n'a pu préciser l'effet de leur attraction réci- 

 proque, sans doute à cause de l'extrême complication des 

 calculs; il st^ borne à dire que, dans des conditions spéciales, 

 le mouvement relatif de M' par rapport à M sera analogue 

 au précédent. 



L'auteur examine alors l'influence exercée par la rota- 

 lion sur la masse déformable; parmi les causes qui doivent 

 modiûer la forme de cette masse, il signale non-seulement 

 la force centrifuge, mais encore la circonstance que les 

 points d'un même parallèle de la surface limite se trouvent 

 à des distances inégales à l'axe de rotation; d'où résulte, 

 dit-il, le déplacement de l'axe d'attraction maximum de 

 M' dans le sens même de la rotation. 



Si l'on suppose la masse déformable M' soumise à l'at- 

 traction d'un point extérieur, M. Lagrange avance que les 

 choses se passent comme si ce point était sollicité égale- 

 ment par une composante normale au rayon vecteur et 

 dirigée dans le sens de la rotation de M'. 



A ce propos, il étudie la trajectoire décrite par un point 

 matériel soumis à l'attraction d'une masse déformable, en 

 assimilant ce problème à celui de la trajectoire d'un point 

 matériel sollicité à la fois par une force centrale et par une 

 force normale à son rayon vecteur; il reconnaît que si, à un 

 moment donné, cette composante normale vient à s'annu- 

 ler, le point décrit une conique dont les éléments sont 

 déterminés par la vitesse et la position du point au moment 

 considéré. 



Enûn il fait remarquer que, d'après les conséquences 

 indiquées plus haut, une masse déformable soumise à 



