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gie. En un mot, il s'agit ici de valeurs en tout semblables 

 à celles que nous fournissent des thermomètres gradués 

 arbitrairement. Aussi indiquerons-nous plus loin un moyen 

 qui permet de réduire les valeurs du coefTicienl de flui- 

 dité, correspondant à une échelle arbitraire, en valeurs 

 correspondant à une autre échelle convenablement choisie. 

 Représentons par D et par Y la densité et le volume du 

 corps plongé; par P, v, (/, l'action de la pesanteur sur le 

 corps, sa vitesse de chute ainsi que la densité du liquide. 

 Nous aurons, d'après le principe d'Archimède, 



P V (D — d) 

 F ■"" V (D — d') ' 



nous pouvons également poser sans erreur sensible 



En efl'et supposons que la résistance qu'off're un milieu 

 au passage d'un corps soit une force normale en chacun 

 de ses points proportionnelle à la simple vitesse de ses 

 points (ce qui a lieu pour les faibles vitesses, comme l'a 

 démontré Poisson) et en raison inverse de la quantité fque 

 nous désignons sous le nom de coefficient de fluidité. Par 

 suite la résistance exercée sur une sphère étant directe- 

 ment opposée au mouvement de son centre et proportion- 

 nelle au carré de son rayon, l'expression de cette résis- 

 tance est^, r étant le rayon de la sphère et k sa vitesse 

 de chutes. En divisant cette résistance par la masse de la 

 sphère, on aura la force qui en résulte pour l'unité de masse 

 c'est-à-dire 



r'k 



- — ■ î 



' 3 



