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quand l'astre est très-près de l'horizon. Mais cet angle n'en 



a pas moins une valeur réelle, que nous désignerons par s, 



et qui augmente avec la distance zénithale apparente Wt 



ou Z de l'astre. 



J'ai fait voir dans un travail précédent f), à l'aide de la 



formule de Bradiey, que, si n et n' représentent les indices 



de réfraction relatifs à l'air des deux rayons dont il s'agit, 



et R, la réfraction astronomique, exprimée en secondes, 



qui correspond à la distance zénithale Z dans les tables de 



réfraction, après correction des effets de la température et 



de la pression de l'air, l'on a pour calculer la valeur de s, 



l'équation suivante : 



n^—n"' R 



'angs=-— — - X 



2 m'»'- 60",(i(J6 



Quand on connail cette valeur, il est aisé de calculer la 

 ligne /)// ou d qui sépare les tangentes A^ et At' à une dis- 

 tance Ap' ou X, car l'on a : 



d = X. tang s. 



Dans le cas d'une distance x relativement petite, nous 

 pouvons considérer la valeur d comme étant sensiblement 

 égale à celle de l'écart mm' des deux trajectoires à la 

 même distance Am' ^=x. En effet, les deux rayons ne 

 diffèrent en réfrangibilité que d'une quantité excessive- 

 ment petite, puisqu'ils correspondent aux deux bords 



(') Notice sur la séparation des trajectoires décrites dans l'atmosphère 

 par des rayons de 77iéme origine sidérale , mais de réfrangibilité diffé- 

 rente, et sur les effets de cette séparation à l'égard de la scintillation. 

 (Bulletin de l'Académie royale de Belgique, 2^ série, t. XXXIX.) 



Voir aussi la notice Sur le pouvoir dispersif de l'air. (Idem, 2' série, 

 t. XXIV.) 



