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 d'un cours d'eau, ou celui du vent, par rintermédiaire de 

 différents mécanismes, en mille autres travaux, tels que 

 l'élévation ou le transport des fardeaux, le broiement, le 

 percement, l'étirage, le laminage des substances que nous 

 voulons mettre en œuvre; mais la quantité de travail pro- 

 duite ne sera jamais que l'équivalent du travail dépensé ; 

 pour donner à cette loi toute la généralité dont elle est 

 susceptible, il faut comprendre sous le nom de travail la 

 force vive que l'on communique à certaines masses au 

 moyen du travail d'une force donnée; on sait en effet que 

 le travail d'une force qui agit sur un corps libre est égal à 

 la force vive qu'elle lui imprime: ainsi, par exemple, si je 

 veux puiser à 20 mètres de profondeur un litre d'eau par 

 seconde et le lancer avec une vitesse de 10 mètres, je 

 devrai disposer d'une force capable en une seconde d'un 

 travail équivalent à l'élévation du poids de ce litre d'eau 

 à 20 mètres de hauteur et à la force vive de cette même 

 masse d'eau lancée avec une vitesse de 10 mètres. Un tra* 

 vail peut donc se convertir soit en un autre travail, soit en 

 force vive; réciproquement une force vive peut se con- 

 vertir soit en une autre force vive, soit en travail, de telle 

 sorte qu'il y ait toujours équivalence entre l'effet produit 

 et la cause productive. Celui-là donc qui, se disant que la 

 chaleur n'est que la force vive d'un mouvement des parti- 

 cules des corps, aurait appliqué le principe général de 

 l'équivalence de la force vive et du travail, celui-là aurait 

 trouvé par cela même l'équivalent mécanique de la cha- 

 leur, c'est-à-dire la quantité de travail dans laquelle peut 

 se transformer une quantité donnée de chaleur. 



Comme je l'ai déjà dit, c'est Mayer qui a le premier posé 

 ce grand principe, et, avec le coup d'œil du génie, il a in- 

 diqué immédiatement le moyen de déterminer théorique- 



