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 ment à la difficulté de comparer les actions du vent sur 

 une surface plane et sur une surface sphérique, il a 

 abandonné cette dernière. 



Il eût mieux fait, pensons-nous, de la conserver et de 

 constituer ses deux pendules de deux sphères de poids 

 inégaux. 



Dans ce cas, en appelant P^ le poids de l'un d'eux, «^ 

 l'angle que son axe de suspension lait avec la verticale, i 

 l'inclinaison du vent à l'horizon. Il sa pression absolue, 

 R la longueur de la tige du pendule, p le rayon du cylin- 

 dre autour duquel il oscille, f le coefficient du frottement 

 qui s'exerce sur ce cylindre et k le produit /"I, on a 

 l'équation d'équilibre : 



n fcos (a, -H i) H- ^ sin (a, -+- î)j = p, (sin a, -»- /r cos a,). 



Le second pendule donnera de même : 



n [ces [ai -+- i) H- A sin (aj -+- i)] = Pj (sin a^ -h A: cos a,). 



De ces deux équations on tire fort aisément: 

 ]Isin(a, — a,)(cosî-+- Asini) et II sin (a, — jc,)(sint — kcosi), 

 d'où n et tg (i-x), X étant égal à arc tg k. » 



Conformément aux conclusions des rapports de MM. Hou- 

 zeau et Folie, le travail de M. Damry prendra place dans 

 le Bulletin de la séance; des remerciements ont été votés 

 à l'auteur. 



