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iiiiaf>inalioi). Ainsi, par oxeni|)I(', M. lo vice-amiral Cloué, 

 dans k' Iiavail cilé plus haut, rapporte qu'un navire ftiyani 

 vent arrière avec une vitesse de 10 nœuds, parcourant 

 par conséquent 18230 mètres en une heure, peut couvrir 

 celle énorme longueur sur une largeur de 10 mètres, avec 

 2,2 litres seulement, ce qui donnerait pour l'épaisseur 

 moyenne une fraction inférieure à '"""/ooooo- Ce résultat 

 n'a rien d'exagéré, puisque, dès 1873, M. le professeur 

 Forel de Lausanne a pu couvrir une surface de 4000 mètres 

 carrés avec 20 centimètres cubes d'huile, d'où l'on déduit 

 une épaisseur peu différente de '"""Vsooooo- J^ reconnais 

 volontiers que je ne croyais pas possible en pleine mer, et 

 surtout par les gros temps, une aussi prodigieuse atténua- 

 tion de la matière huileuse; du reste, pour conserver à ce 

 li(|uidesa tension de 3,5 environ, je devais supposer une 

 épaisseur au moins égale à '"""/aooûO' comme c'est certai- 

 nement le cas dans le voisinage des navires où le fdagc 

 est opéré. Au surplus, cet amincissement tout à fait extraor- 

 dinaire, bien loin d'infirmer les déductions de ma théorie, 

 ne fait qu'étendre le champ de ses applications. 



2. Energie potentielle des couches superficielles des eaux 

 de la mer. — Chaque petite bande supeilicielle de l'eau 

 ayant 1 millimètre de longueur et i"'"7ioooo d'*^P^'-'^scur étant 

 soumise à une force de 7,5 milligrammes, il est clair que 

 la surface libre des liquides ne peut croître que moyennant 

 un travail dépensé; on trouve aisément que pour aug- 

 menter de 1 mètre carré la surface de l'eau de la mer, il 

 faut exercer un effort capable de soulever 7,5 grammes à 

 1 mètre de hauteur; c'est cet effort qui constitue l'énergie 

 |iotenlielle du liquide, parce que le travail dépensé est 



