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 points, soit des forces réciproques s'exerçanl entre ces 

 points. 



Jl a réduit son analyse à celle du cas simple de deux ou 

 plusieurs points placés en ligne droite, sollicités par des 

 forces périodiques agissant suivant cette ligne. Assimilant 

 le frottement d'un point m sur un point m' à une force 

 motrice proportionnelle à la vites-^e relative de m' par 

 rapport à w, et regardant la force réciproque exercée par 

 m sur vi' comme proportionnelle à l'écarlement de m par 

 rapport à m\ ou à la différence des coordonnées de ces 

 deux points, il obtient dans tous les cas, grâce à ces hypo- 

 thèses, les équations du mouvement, sous une forme 

 linéaire intégrable (1). Le résultat général qui se dégage de 

 ces équations et qui résume les trois premiers chapitres du 

 mémoire, c'est que soit à l'égard du frottement, soit en ce 

 qui concerne les forces réciproques, soit sous l'influence 

 simultanée de ces deux genres d'actions, les points restent 

 indépendants pour les oscillations de très faible durée 

 que tendent à leur imprimer les forces extérieures, et 

 deviennent, au contraire, solidaires pour les oscillations 

 très longues. Pour les oscillations moyennes, le résultat 

 est naturellement moyen entre les précédents (2). Dans le 

 quatrième chapitre, enfin, l'auteur applique le théorème 

 précédent au cas du sphéroïde terrestre, dans l'hypothèse 



(1) Je n'ai pas eu le temps de refaire tous les calculs du mémoire; 

 je n'ai vérifié que les principaux résultats. 



(2) Je crois que l'aulcur pourrait, sans nuire à la rigueur, abréger 

 considérablement son mémoire s'il réduisait les trois premiers cha- 

 pitres au troisième chapitre seul, qui renferme les autres comme cas 

 particuliers. 



