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or imaginons une plaque solide dont la surface est mouillée 

 par un liquide sauf sur une portion circulaire de rayon r, 

 et supposons que sur chaque unité de longueur de la cir- 

 conférence se trouve appliquée une force E capable d'em- 

 pêcher l'extension ultérieure du liquide. Si nous donnons 

 à r un accroissement dr, il y aura évidemment un gain 

 (2 F' — F) 2nrclr d'énergie potentielle de la surface 

 mouillée; mais il aura fallu produire- un travail ^n rEdr, 

 toujours abstraction faite de l'énergie de la surface libre; 

 on conclut de là que 2 F' — F = E, c'est-à-dire que, numé- 

 riquement, l'énergie potentielle de Tunité de surface de 

 contact est égale à la force d'extension de cette surface par 

 unité de longueur. 



En second lieu, soit 2 F' = F ; alors l'énergie poten- 

 tielle de la surface de contact est nulle , et cette surface ne 

 tend ni à augmenter, ni à diminuer. 



Enfin si 2 F' < F, le terme — (2 F'— F) t devient posi- 

 tif et n'est minimum que si t est aussi petit que possible; 

 dans ce cas, la surface commune au solide et au liquide 

 possède une véritable force de tension, absolument comme 

 la surface liquide libre; seulement cette force équivaut à 

 F — 2 F' par unité de longueur. 



Il suit de cette discussion que la surface de contact d'un 

 solide et d'un liquide peut être soumise à l'action d'une 

 force de tension ou bien d'une force d'extension suivant 

 la nature des corps mis en présence. 



Actuellement il est très-facile de prévoir les phénomènes 

 qu'on observera dans les différents cas qui peuvent se pré- 

 senter. 



I. Cas où la surface t possède une tension. — Si 

 2 F' < F, nous venons de voir que la surface t tend à dimi- 

 nuer autant que possible, si rien ne l'en empêche. C'est 



