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le cas d'un liquide qui ne mouille pas le solide. Pour le 

 faire voir, on prend un tube capillaire en verre dont une 

 des extrémités est recourbée à angle droit; on le remplit 

 de mercure, puis on plonge Tune des branches dans un 

 vase contenant du mercure, de telle sorte que l'autre 

 branche du tube soit horizontale et très-rapprochée du 

 niveau dans le vase; à l'instant même où l'on abandonne 

 le mercure de l'extrémité plongée à lui-même, le tube se 

 vide rapidement; c'est que les filets liquides voisins de la 

 paroi sont tirés par la force de contraction de la surface 

 de contact, et que, en outre, les autres filets sont sollicités 

 par les pressions provenant de la tension du ménisque con- 

 vexe libre. 



D'autres faits encore, tels que l'équilibre d'une masse 

 de mercure sur une paroi de verre, rendent manifeste la 

 tension de la surface de contact du liquide avec le solide; 

 je n'y insiste pas, attendu qu'on lésa déjà souvent inter- 

 prétés comme je devrais le faire moi-même. 



II. Cas où la surface de contact est soumise à une force 

 d'extension. — i*' Supposons d'abord que F' soit plus grand 

 que F, c'est-à-dire que l'attraction mutuelle du solide et 

 du liquide soit supérieure à l'attraction du liquide pour 

 lui-même ; alors le binôme 2 F' — F sera plus grand que 

 F, ou, en d'autres termes, la force d'extension 2 F' — F 

 sera plus grande que la tension superficielle du liquide 

 libre; conséquemment, si nous déposons une gouttelette 

 d'un liquide convenable sur une paroi solide horizontale, 

 la force 2 F' — F qui tend à produire l'extension ne pourra 

 pas être contre-balancée par la tension F de la surface libre 

 du liquide; la gouttelette s'étalera donc indéfiniment. C'est 

 ce qui a lieu quand on brise un morceau de verre et que 

 sur l'une des surfaces mises fraîchement à nu , on dépose 



