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 une goutte d'eau distillée; celle-ci s'étend toujours et re- 

 couvre bientôt en couche très-mince la surface tout entière. 

 Il suit encore de là que si Ton plonge dans l'eau distillée 

 un morceau de verre présentant une cassure fraîche, on ne 

 peut le retirer du liquide qu'avec une couche mouillante 

 qui occupe uniformément cette cassure. 



2'' Soit F' égal à F; alors le binôme 2 F' — F est en- 

 core positif, et équivaut à F; la force d'extension d'un 

 liquide sur une couche du même liquide attachée à une 

 paroi solide est donc égale à la tension de la surface libre; 

 c'est ce qui explique l'étalement de l'eau distillée sur une 

 couche du même liquide recouvrant, par exemple, une 

 plaque solide horizontale ; c'est ce qui fait comprendre éga- 

 lement pourquoi un liquide s'élève dans un tube capillaire 

 dont la paroi intérieure est déjà couverte d'une couche du 

 même liquide. Dans ce cas, la force d'extension coïncide 

 avec ce que Dupré nomme force de réunion du liquide. 



3° Enfin soit F' < F et > |; alors le binôme 2 F' — F 

 sera toujours positif, mais inférieur à F; cela veut dire 

 que la surface de contact possédera une force d'extension 

 2 F' — F, mais moindre que la tension F du liquide ; con- 

 séquemment une gouttelette liquide déposée sur une lame 

 solide horizontale remplissant les conditions ci-dessus, 

 prendra une forme lenticulaire telle que, en chaque point 

 de son contour, la composante F cos / de la tension de la 

 surface libre sera égale et opposée à la force d'extension; 

 nous retrouvons ici bien simplement la formule de l'angle 

 de raccordement obtenue dans la théorie de Gauss par 

 l'application du principe des vitesses virtuelles. 



Les conditions actuelles se réalisent quand on dépose 

 une gouttelette d'eau distillée sur une surface horizontale 

 de verre ordinaire. On voit très-bien maintenant que cette 



