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 latéral, de concourir sensiblement sur le rayon mo en un 

 point m qui est entraîné dans le mouvement révolutif de 

 ce rayon autour de l'axe XY. Ce point m est placé sur mo 

 un peu au delà de la position du foyer primitif /"sur Taxe 

 XY, comme la figure 4 l'indique. Il importe de faire remar- 

 quer que le phénomène de déplacement latéral n'est ac- 

 compagné d'aucun phénomène de dispersion ou de décom- 

 position pour les divers rayons ; chacun d'eux possède donc 

 sa couleur propre après comme avant son passage au tra- 

 vers de la glace à faces parallèles. 



Si l'on veut reconnaître l'exactitude de ce qui précède 

 en se bornant à consulter l'expérience, il suffira d'enlever 

 l'oculaire d'une lunette astronomique dirigée préalable- 

 ment vers un objet terrestre , et de lui substituer une lame 

 de verre épaisse à faces parallèles, qui sera ainsi placée un 

 peu au delà du foyer de l'objectif par rapport à l'œil. 

 Quelles que soient les variations d'inclinaison que la main 

 imprimera lentement à la lame, l'image de l'objet, ainsi 

 vue à l'œil nu et à la distance de la vision distincte , con- 

 servera toute sa netteté dans ses déplacements. 



Nous concevrons maintenant avec facilité que si l'on 

 dispose près de l'oculaire d'une lunette astronomique ordi- 

 naire, du côté de l'objectif, un appareil qui sera composé 

 d'une lame de verre épaisse, circulaire, montée obliquement 

 sur un axe de rotation parallèle à l'axe de figure de l'in- 

 strument et en dehors de celui-ci, la révolution rapide de 

 cette lame fera décrire un cercle à l'image d'une étoile 

 vers laquelle l'instrument sera dirigé. Ce cercle sera entiè- 

 rement perceptible et tout à fait fermé, à cause de la persis- 

 tance des impressions lumineuses sur la rétine, dès que la 

 vitesse de rotation atteindra certaine limite. Si l'étoile 

 scintille , le cercle paraîtra fractionné en arcs colorés. Les 



