( ^285 ) 



dessous de XY et par conséquent à la même dislance que 

 m, dans l'oculaire. Pour cela, nous placerons près de la 

 première lame de verre une seconde lame B'C qui inter- 

 ceptera la moitié de gauche du faisceau des rayons con- 

 vergents. Cette lame sera semblable à la première, quant 

 à sa forme et à sa disposition au même lieu de Taxe ; seu- 

 lement, nous inclinerons sa partie supérieure B' du côté 

 opposé à l'objectif, contrairement à la position de la même 

 partie B de l'autre lame, qui est inclinée vers cette len- 

 tille. Il sera facile, en donnant à la lame B'C une incli- 

 naison convenable , d'amener les rayons de la partie de 

 gauche du faisceau à converger en m\ point symétrique 

 du foyer r». Désignons par 7' l'inclinaison qui satisfait à 

 cette condition , et par e' l'épaisseur de la lame B'C, la 

 valeur du déplacement sera : 



m' 71 = 0,40 . e. sin y' . 



Au moyen de cette disposition bien simple, nous obte- 

 nons, un peu au delà du foyer /'de l'objectif, deux images 

 de l'étoile qui sont placées symétriquement par rapport à 

 l'axe XY et séparées par la distance 



Hun'= 0,40 (e sin y -4- e' sin y'). 



Les deux systèmes de rayons qui forment ces images 

 après leur séparation à partir des lames inclinées, sont 

 aussi distincts l'un de l'autre que s'ils avaient traversé les 

 deux demi -lentilles de l'objectif d'un héliomètre, dont 

 les centres seraient séparés par le glissement de ces demi- 

 lentilles suivant leur diamètre de section. Il est évident 

 que l'effet du système des deux lames inclinées est le même 

 dans sa grandeur, quel que soit le lieu de l'axe optique où 

 l'on place les deux lames; seulement, plus elles seront 



