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du cercle. On verse ensuite le liquide; la coïncidence pré- 

 cédente n'existant plus, on la rétablit en abaissant la 

 pointe au sein du liquide au moyen du mouvement de des- 

 cente de réquipage : on note alors soigneusement cette 

 seconde position. On finit l'opération en relevant l'équi- 

 page jusqu'au moment où la pointe de la tige, étant dé- 

 gagée de toute action capillaire de la part du liquide , 

 affleure exactement sa surface. Les distances des deux 

 premières positions de l'équipage à ce troisième arrêt in- 

 diquent exactement les valeurs respectives e et e. Il est 

 entendu que dans les deux premières positions , la pointe 

 doit rester d'une manière absolue sur la même verticale. 



Le calcul indique qu'une erreur commise sur la lecture 

 de l'angle a a d'autant moins d'influence sur la valeur de 

 n^ — i, dans ce second procédé, que l'angle a est plus 

 petit, et qu'au contraire plus l'angle a est grand, moins 

 la détermination de n"^ — 1 serait affectée par une erreur 

 de lecture commise à l'égard de e ou de e . Il convient 

 donc d'opérer en inclinant la lunette sous des angles com- 

 pris entre 40" et 60° (*). 



Si nous comparons ensemble les deux procédés décrits, 

 le second semble préférable à cause de sa plus grande sim- 

 plicité; puisque, en outre du cercle divisé et du cathéto- 



(*) On doit se deniantler si , pour des angles d'émergence aussi grands, 

 aucun effet de couleurs irisées ne se manifeste par l'action dispersive du 

 liquide, au point de nuire à la netteté de perception soit des divisions tra- 

 cées sur la règle horizontale dans le premier procédé, ou de la pointe de 

 la tige dans le second , quand elles sont recouvertes de liquide. Dans les 

 observations effectuées, sous un angle de SO», sur l'éther et le sulfure de 

 carbone, je n'ai remarqué aucune trace irisée apparente autour des divi- 

 sions ni autour de la pointe, quoique ces liquides, le dernier surtout, 

 jouissent d'un grand pouvoir dispersif. 



