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 changé dans la pièce, qui, s'il nous csl permis do parler 

 ainsi, ne pourra pas s'apercevoir du changement. Nous 

 nous donnions les directions des deux bouts, et nous en 

 déduisions les moments extrêmes; nous nous donnons les 

 moments extrêmes, et nous pouvons en déduire les direc- 

 tions des deux bouts; mais moments extrêmes et direc- 

 tions des deux bouts, rien n'a changé. 



Pour appliquer ce que nous venons de dire à la pièce 

 prismatique uniformément chargée et encastrée horizon- 

 talement à ses deux bouts, substituons à cette pièce une 

 pièce semblable reposant librement à ses deux extrémités 

 sur deux appuis, mais ayant, comme forces sollicitantes 

 extérieures, non plus seulement la charge uniformément 

 répartie, mais, en outre, à chaque section extrême, un 

 couple, d'intensité ^, dirigé de façon que, si ces deux 

 couples agissaient seuls sur la pièce supposée non chargée , 

 ils donneraient à celle-ci la forme d'un arc de cercle dont 

 les rayons p', tous égaux à ^, auraient leur centre com- 

 mun dirigé vers le bas. 



Imaginons encore que nous mettions à la suite les unes 

 des autres une série d'un nombre quelconque, aussi grand 

 qu'on voudra, de travées semblables, et puis, par la 

 pensée, supprimons tous les couples extérieurs^, à l'ex- 

 ception des deux extrêmes, mais en même temps substi- 

 tuons à la série de tronçons une pièce unique et continue 

 reposant sur tous les appuis à la fois. Cette pièce unique 

 sera évidemment en équilibre sous l'action de la charge 

 uniformément répartie et des deux couples extérieurs ex- 

 trêmes— , et chacune des travées comprises entre deux 

 appuis successifs sera dans les mêmes conditions de forme 

 et de fatigue que la travée unique dont nous avons rap- 

 pelé les propriétés principales tout à l'heure. 



