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de condensaliori de la décharge (I). Si Ton est conduit à 

 admettre que l'état de la condensation électrique, qui dé- 

 termine la fusion, est sensiblement le même en tous les 

 points de la section d'un fil de très-petit diamètre au 

 moment du passage d'une forte décharge, il n'est pas 

 certain qu'il en soit ainsi dans un conducteur à grande 

 section (2). En effet, la répulsion mutuelle des parties d'un 

 courant électrique, répulsion qui détermine la tendance 

 du fluide à se porter à la surface des corps dans Tétat sta- 

 tique, pourrait donner lieu, peut-on supposer, à une plus 

 grande condensation du fluide de la décharge fulminante 

 vers la surface extérieure de fortes tiges que dans la partie 

 centrale. Alors l'écoulement du fluide s'effectuant en plus 

 grande quantité près de la surface des conducteurs que 

 par leur axe, la fusion pourrait s'opérer plus tôt à la sur- 

 face. S'il en était ainsi, il ne serait plus rigoureusement 

 permis d'appliquer à ces tiges ni les résultats obtenus par 

 des expériences directes sur la fusion des fds lins , ni les 

 lois de réchauffement par les décharges ordinaires en 

 fonction de leurs diamètres, lois qui ont été parfaitement 

 définies par M. Riess. 



La question soulevée peut suffisamment se résoudre par 

 le raisonnement sinon par l'expérience, faute de décharge 

 artificielle assez puissante pour fondre de fortes tiges. 

 D'après les expériences de M. Riess, la résistance d'un fil 



(1) Le résumé des recherches de M. Riess est exposé dans le Traité de 

 Physique de M. Dagnin, t. III, pp. 178 et suiv., édition de 1862. 



(-2) Dans rexplicalioii tlo la loi de réchauffement des fds en raison in- 

 verse de la quatrième puissance du diamètre du fil, loi trouvée par 

 M. Riess, on siipi>ose que toutes les molécules d'une section du fil reçoi- 

 vent la mènie (piantilé d'élcetricilé. (Daguin.) 



