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(jue, pour un liquide quelconque, ce diamètre est propor- 

 lionnel à la racine carrée de la hauteur à laquelle ce liquide 

 s'élève dans un tube capillaire d'un millimètre de rayon. 



Longtemps avant la publication de mon travail, M. Pla- 

 teau (1) avait constaté que des masses liquides pouvaient 

 se terminer par des surfaces d'équilibre instable, et avait 

 fait une application de ce principe à la constitution des 

 veines liquides lancées par des orifices circulaires. Les 

 expériences qui font le sujet de cette note fournissent un 

 nouvel exemple des phénomènes que peut présenter ce 

 môme état d'équilibre. 



On sait qu'il est impossible de remplir de liquide un vase 

 dont le goulot est très-étroit, en y versant simplement le 

 liquide, et l'on attribue ce phénomène à la résistance que 

 l'air contenu dans le vase oppose à l'introduction du liquide 

 par le petit orifice. Cette explication doit être considérée 

 comme aussi insuffisante que celle qu'on a donnée de la 

 suspension, par la pression atmosphérique, d'une colonne 

 liquide dans un tube vertical étroit, fermé en haut et 

 ouvert en bas, et, pour la compléter, il faut faire inter- 

 venir également la pression capillaire exercée sur le liquide 

 par la couche superficielle qui le termine. L'air empêche 

 bien le liquide de descendre en masse dans le vase; mais 

 l'air et le liquide étant tous deux formés de parties exces- 

 sivement mobiles les unes à l'égard des autres, il est clair 

 que, sans une résistance d'une nature particulière, l'intro- 

 duction du liquide s'effectuerait, quelque étroit que fût 

 l'orifice, par un échange entre le liquide qui pénétrerait 

 par une partie de cet orifice et l'air qui s'échapperait par 



(1 ) I>/émnircs ilc r.irn'lcniic . t. WIII. 



