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 raiitre partie. Or la résistance dont il s'agit est de la même 

 nature que celle qui maintient les colonnes liquides dans 

 les tubes : quand on verse un liquide dans un vase par un 

 goulot très-étroit, le liquide forme à Forifice ou à l'inté- 

 rieur du goulot une surface qui, vu son petit diamètre, 

 possède une très-grande stabilité de forme, et c'est cette 

 stabilité qui met obstacle à l'écbange ci-dessus, absolument 

 comme elle l'empêche dans les tubes. Le rôle de l'air dans 

 le cas d'un vase, comme dans celui d'un tube , se réduit à 

 laisser aux actions capillaires la liberté de- produire la sur- 

 face d'équilibre dont il s'agit; cette surface étant formée, 

 ces mêmes actions suffisent pour arrêter le liquide , ainsi 

 que je l'ai fait voir dans le travail cité (1). 



L'explication que je viens de donner de la cause qui 

 empêche l'introduction d'un liquide dans un vase à goulot 

 étroit, peut être soumise à l'épreuve de l'expérience. En 

 effet, si elle est vraie, la résistance aux mouvements rela- 

 tifs des molécules du liquide, ou la viscosité, aura peu 

 d'influence sur le phénomène, et celui-ci dépendra presque 

 uniquement des actions capillaires que le liquide exerce. 

 Conséquemment, lorsque le goulot d'un vase aura un trop 

 grand diamètre pour empêcher l'introduction d'un liquide 

 très-visqueux, mais d'une faible cohésion , ce même goulot 

 pourra être encore assez étroit pour s'opposer à l'entrée 

 dans le vase d'un liquide jouissant d'une viscosité beaucoup 

 plus petite , mais exerçant une pression capillaire capable 

 de former à l'orifice ou à l'intérieur du goulot une surface 

 d'équilibre suffisamment stable ; en outre, de même que 



(1) J'ai obtenu, dans un espace vide, la suspension d'une colonne d'eau 

 dans un tube vertical, fermé en haut et ouvert en bas, dont le diamètre 

 intérieur était de sept millimètres. 



