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je Tai l'ail voir pour les colonnes liquides suspendues, 

 connue la plus i'rande stabilité correspond à une surfac*; 

 plane, il en résulte que les premiers diamètres devaient 

 être évidemment plus grands que les seconds (1). 



Les principes qui m'avaient conduit théoriquement, 

 pour les colonnes liquides, à la loi du rapport inverse du 

 diamètre limite à la racine carrée de la hauteur capillaire, 

 ne sont applicables qu'aux liquides susceptibles de mouiller 

 les parois des tubes. On vient devoir que cette loi se vérifie 

 d'une manière satisfaisante lorsqu'il s'agit de l'introduction 

 de liquides de cette nature dans des vases à goulots étroits. 

 J'ai voulu connaître ce qui arriverait dans le cas d'un 

 liquide comme le mercure, qui ne mouille pas le verre. 

 J'ai donc cherché, toujours par le même procédé, le plus 

 grand diamètre pour lequel ce dernier liquide ne s'intro- 

 duisait point dans les ampoules de mes expériences, et 

 j'ai trouvé 8'"'",o2. La dépression du mercure dans un tube 

 capillaire d'un millimètre de rayon étant, d'après Laplace, 

 4"''",559, si l'on divise le diamètre limite ci-dessus par la 

 racine carrée de cette dépression , on obtient 5,990. Ce 

 nombre s'éloigne beaucoup de 2,534, moyenne des rap- 

 ports des diamètres limites aux racines carrées des hau- 

 teurs capillaires pour les liquides mouillant l'intérieur des 

 goulots de mes ampoules; mais on peut remarquer qu'il se 

 rapproche assez de 4,964, qui est la moyenne des mêmes 



(1) Voici les valeurs expérimentales des plus grands diamètres-limites 

 que j'ai trouvées dans le cas de la suspension des colonnes liquides avec 

 une surface libre plane : 



uim. 



Eau i9,85 



Huile d'amande .... 13,50 

 Aicool 11,60 



