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compris entre £ et 0. On peut alors considérer (5 comme 

 une moyenne entre ces deux valeurs, auxquelles on attri- 

 buerait, bien entendu, des poids ou des coefficients d'im- 

 portance différents, dont l'un peut toujours être représenté 

 par l'unité; y étant l'autre poids (celui de la valeur £), on 

 aura 



P=-^-, d'où y~-i-- 

 y -*- i J / 6 — (3 



Attribuant ces mêmes poids y et 1 aux coefficients res- 

 pectifs de A: 2 jc 2 dans les valeurs de ï, pour le cube et la 

 quatrième puissance, on trouve pour coefficient inter- 

 médiaire—^, ce qui, en remplaçant 7 par sa valeur, se 

 réduit à 2(3. 



Agissant de même pour D et W, on trouve respective- 

 ment pour coefficients moyens deA 2 x 2 dans ces deux expres- 

 sions : p — i et 3 (P— I)- 



Si l'on suppose maintenant que (3 soit compris entre £ 

 ei |, et si l'on refait des calculs analogues, on retrouve, 

 comme on devait s'y attendre, les trois mêmes valeurs 

 2 [3, (3 — | et 3 ((3 — t), de sorte qu'il n'est plus nécessaire 

 de se préoccuper de la loi de la résistance. 



On peut donc poser, comme formules de la balistique 

 appliquée, les formules (1) complétées par les suivantes : 



B = 1 + - kx -*- p & 2 x 2 , 



I = t + kx h- 2 (3 /c 2 x 2 , / 



D=H +^toH- ((3-^xV 1 



W= 1 -h kx + 3 [(3— -W 2 x 2 , 

 2 me SÉHIE, TOME XXXIV. 



