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Nous devrons pour cela intégrer l'équation (11) en y re- 

 gardant T etc/T comme des constantes, puisque les lignes 

 isothermes sont les mêmes que tantôt, et nous obtiendrons 

 ainsi , en représentant par Q la quantité de chaleur absor- 

 bée dans la transformation a { b t 



d¥=— Q. (12) 



AT V K J 



La constante provenant de l'intégration est nulle; car si 

 l'on pose Q=0, les points a { et b { se confondent et l'on 

 doit avoir par suite dF=0, puisque dF est représenté par 

 l'aire a { b { c { d { . 



La quantité de chaleur dégagée suivant cd est Q-hdQ et 

 le travail dF est donc transformé en la quantité de cha- 

 leur dQ. Ces deux différentielles dF et dQ sont par consé- 

 quent liées entre elles par la relation 



dQ 

 d^ = ~ (15) 



Éliminant dF entre les équations (12) et (15), nous ob- 

 tenons facilement 



dQ _ rfT 



"q ~~ï' 



et en intégrant, 



<;q=i.t+ /.C, 



C, étant une constante arbitraire. La relation précédente 

 peut être mise sous la forme suivante : 



- = C. (14) 



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