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portée d'une source à l'autre ne dépend pas de la nature 

 de ce corps , mais seulement des températures extrêmes 

 Tj.etTj. 



Les quantités de chaleur Q, et Q 2 peuvent être expri- 

 mées de la manière suivante : 



Qi = T f (i y/ i — f*0- 



Q 2 == T 2 (u' 2 — p 2 ). 



En vertu de la relation (44), nous avons donc 

 (*> \ — h = tf% — h- 



Par conséquent, si nous adoptons une courbe adiaba- 



tique comme 

 ligne des états 

 initiaux, nous 

 voyons par la 

 relation précé- 

 dente que sui- 

 vant toute li- 

 gne adiabati- 

 que, la fonc- 

 ^ tion \j. reste 

 constante. Dès lors, si nous prenons T et p au lieu de p 

 et V comme variables indépendantes et comme coordon- 

 nées, toute ligne isotherme sera représentée par une droite 

 parallèle à l'axe Op et toute ligne adiabatique par une 

 parallèle à l'axe OT qui sera la ligne des états initiaux. Un 

 cycle de Carnot sera donc représenté par un rectangle tel 

 que AjB^jDj. Remarquons d'ailleurs qu'en vertu de 

 l'équation (8), la quantité de chaleur absorbée ou dégagée 

 dans une transformation isotherme telle que AjB, est 



