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 puisque la différence (p — p') converge vers zéro et que le 

 rapport ~ devient la dérivée partielle [^J- 

 Nous avons donc 



s 



et par suite 



= T 



dfd 



Mais remarquons que Q ne varie pas quand u est sup- 

 posé constant, de sorte que 



La différentielle partielle (^) du est donc égale à la 

 différentielle totale c/Q, et par conséquent la relation (15) 

 nous conduit à l'équation différentielle du second prin- 

 cipe : 



dQ = Td/x. (16) 



Pour le cas d'une transformation finie et réversible MN, 

 nous obtenons par l'intégration de l'équation (16) la rela- 

 tion suivante : 



T rf,«. 



Cette équation montre que la quantité de chaleur de la 

 transformation MN est mesurée par l'aire comprise entre 

 la courbe MN, l'axe Ou et les ordonnées extrêmes MM' et 

 NN'. 



De l'équation (16) nous déduisons la suivante : 



dQ = d 

 T *"' 



