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Quoique dans la partie théorique de son travail, celui-ci 

 fasse preuve de connaissances analytiques assez étendues, 

 il semble n'avoir encore abordé que superficiellement la 

 théorie mécanique de la chaleur. Son style et les sources 

 auxquelles il a puisé nous révèlent certainement un Alle- 

 mand ; et cependant il ne cite en #ucun endroit ni Clausius, 

 Tune des premières autorités sur la matière, ni Zeuner, 

 ni aucun autre auteur allemand. 



Aussi n'a-t-il pas saisi exactement la détermination du 

 zéro absolu dans cette théorie. D'après lui, elle repose- 

 rait uniquement sur les lois de Mariotte et de Gay-Lussac 

 relatives aux gaz idéaux, et Ton pourrait admettre que ce 

 zéro est le même pour tous les corps. Or s'il n'y avait pas 

 d'autre base à cette détermination, on répondrait simple- 

 ment que le zéro absolu d'un gaz idéal n'a pas de significa- 

 tion physique, et l'on en nierait l'existence. Mais il n'en est 

 rien; et si les lois de Mariotte et de Gay-Lussac sont d'un si 

 grand secours dans la détermination du zéro absolu, c'est 

 qu'elles permettent de démontrer que la fonction de Carnot 

 est de la forme A (a h- t) , a étant l'inverse du coefficient 

 de Gay-Lussac, c'est-à-dire 275 environ; et ce résultat 

 est confirmé par ceux que Clapeyron a déduits de ses 

 expériences sur différentes substances volatiles, et par 

 ceux que Thomson a tirés des données de Regnault sur la 

 vapeur d'eau aux différentes températures auxquelles avait 

 opéré Clapeyron (1). Ce résultat toutefois, si la thermody- 

 namique n'en développait les conséquences, n'aurait pour 

 effet que de remplacer a ■+■ i par T, en convenant de 



(!) Voirie 1 er vol. de Clausius, Abhandlumjeu liber die mechanisdie 

 Wiirmetlieorie, p. 57 de l'original, ou p. 62 de ma traduction. 



