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Ainsi enlre cl = 26 et d = 6 l'axe d'inertie maximum 

 devient axe d'attraction maximum, et inversement. De plus, 

 sur l'axe d'inertie minimum, l'attraction, après avoir aug- 

 menté à mesure que la distance au centre diminuait, dimi- 

 nue brusquement elle-même. 



L'explication de cette circonstance est facile à trouver 

 par la figure, puisque pour a= 1, la résultante des attrac- 

 tions de 2 des 4 masses m devient nulle. 



En remplaçant d par «6 dans la valeur de <p etcn différen- 

 tiant on trouvera S > pour a = 1 et^< pour a = 2; 

 c'est-à-dire que 9 atteint un maximum entre d = b et 

 d = 26. 



On voit également qu'à de faibles dislances l'attraction 

 peut croître bien plus rapidement que l'inverse du carré 

 de la distance au centre d'inertie. Sur l'axe d'inertie maxi- 

 mum, en effet, quand d passe de 106 à 26, c'est-à-dire 

 devient cinq fois moindre, l'attraction cp', au lieu d'être 

 vingt-cinq fois plus grande, le devient cent fois plus. 



&. Il existe des corps dont deux moments d'inertie 

 principaux sont égaux, d'autres dont les trois moments 

 sont égaux. 



Pour les premiers, en employant l'approximation précé- 

 dente, on voit que l'attraction est indépendante de la direc- 

 tion autour du centre d'inertie, dans le plan des axes 

 d'inertie égale. 



Dans ce pian sur une droite qui passe par le centre 

 d'inertie, elle augmente plus rapidement que l'inverse du 

 carré de la distance, mais elle augmente également, quelle 

 que soit celte droite. 



Pour les seconds, si l'on décrit du centre d'inertie une 

 série de sphères concentriques, d'une sphère à la sphère 

 immédiatement intérieure, sur un rayon donné, l'attrac- 

 tion augmente plus rapidement que l'inverse du carré de 



