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On sait que la direction de l'attraction en un point est 

 normale à la surface d'égal potentiel qui passe en ce 

 point. 



La trajectoire d'un point librement attiré par un corps 

 est donc orthogonale aux surfaces d'égal potentiel de ce 

 corps. 



Cherchons à donner une idée de la forme de ces sur- 

 faces. Sans entrer dans des développements de calcul faciles 

 à retrouver, nous dirons qu'en partant de la valeur du po- 

 tentiel T donnée au § 5, on trouve 



y. étant le moment d'inertie du corps autour de la droite 

 qui joint le point attiré au centre d'inertie. 



On reconnaît facilement que cette valeur approchée du 

 potentiel est celle dont la différentiation reproduit les com- 

 posantes de l'attraction avec l'approximation précédemment 

 employée. 



L'équation (1) montre qu'à égalité de distance du centre 

 d'inertie, le potentiel est maximum et minimum sur les axes 

 d'inertie minimum et maximum et que ses variations sont 

 proportionnelles à celles du moment d'inertie p. 



De plus, sur l'axe d'inertie minimum le potentiel est plus 

 grand que si la masse entière du corps existait au centre 

 d'inertie; le contraire a lieu sur l'axe d'inertie maximum. 



En remplaçant T par une constante dans l'équation (1), 

 on a pour la surface d'égal potentiel l'équation 



(2) .... 1=1 + j— 



