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p le rayon vecteur d'un élément dm de M par rapport à 

 l'origine ; 



9 l'angle de p' avec sa projection sur le plan x'Oy' ; 



aX, a Y, vZ les composantes parallèles aux axes coor- 

 donnés de l'attraction de M sur l'élément dm'. 



Les valeurs de aX, a Y, aZ ont été données § 5. Il suf- 

 fira de remplacer a (3 et X par x'y' et D -+- z', On aura ainsi, 

 par exemple 



Mx'dm' 



AX= c? 3 



'dm'f\ xx'+yy'+(D+z')z p 2 dm— 3/1 xx'+yy'-+-(D-t-z')z— -f \zdm 



et de valeurs analogues pour a Y et aZ. 



En transportant chacune des composantes ~ parallèle- 

 ment à elle-même au centre d'inertie de M', on aura en 

 étendant les intégrales à toute la masse M', la valeur X de 

 la composante parallèle aux x de l'attraction exercée au 

 centre ; sur cette masse M' tout entière. 



Donc 



Mx'dW 



r Mx'i 



/x'dm'fYx'+yy'+{X)+z')z-^ Alm-f\ xx '+yy'+{T)+z)z- - , 



T/ 



Y et Z composantes parallèles à O'y' et Q'z' auraient 

 des expressions analogues. Or on voit facilement par la 

 figure que 



§* = D 2 -+- p' 2 4- 2D P ' sin ? = D 2 h- p ' 2 + Dz' 



\zdm 



