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en tenant compte des conditions (A) et appelant p.' !e mo- 

 ment d'inertie de M' autour de la droite 00'. 



Il est facile de reconnaître que ces formules renferment 

 le cas particulier où Tune des masses se réduit à un point et 

 reproduisent alors celles qui ont été données plus haut. 



Les formules (c) prouvent qu'à des distances D telles 

 que l'on puisse négliger les termes en ^, les composantes 

 X et Y sont nulles quand deux des axes d'inertie princi- 

 paux de M et M' coïncident et que les deux autres sont 

 parallèles. Dans ce cas les deux masses graviteront l'une 

 vers l'autre de façon que la trajectoire décrite par leurs 

 centres d'inertie soit une ligne droite. 



En même temps, la valeur de Z est maximum quand p. 

 et fj.' sont les moments d'inertie minimum des masses Met 

 M' et minimum quand ce sont les moments d'inertie 

 maximum. En supposant donc D constant, on aura 

 rfZ = 0. 



Mais les conditions X = 0, Y = 0, dZ = entraînent 

 la nullité de la différentielle de l'attraction résultante 



R = Vx 1 -+- xf + z*. 



Ainsi l'attraction réciproque exercée aux centres d'iner- 

 tie des masses est maximum ou minimum, quand leurs 

 axes d'inertie minimum ou maximum coïncident, les autres 

 axes étant parallèles. 



Dans le premier cas elle est plus grande que si les 

 masses étaient condensées en leurs centres d'inertie, dans 

 le second elle est plus faible. 



17. Passons maintenant à ce qui concerne la rotation. 

 Supposons la masse M' douée d'un point fixe que nous 

 prendrons pour origine des coordonnées, 0', et soient L, 



