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K, IX les moments de rotation de cette masse autour des 

 axes respectifs des %', des y' et des z' . Ou aura 



L= f\7..y' — aY.z' 

 K= fàX.z' — àZ.x' 

 N = J^ aY.x' — aX.?/' • 



les intégrales s'étendant à toute la masse M'. 



On trouve facilement à l'aide des valeurs (B) du § pré- 

 cédent : 



3 

 M f u'dm' 5M fz'y'dm' 2 r ^ ^ 



-+- 2 fzydm Jz'dm' — M f{x n -v- y n )y'dm -\- 4M Cz'^y'dmfX 



— M.fx'dm' 5M fz'x'dm' "2 ' r - „ , v /, 



K = ^ + - J-^ — [[%ffdm - 3 K .) /Vil*' 



-+- 2 / zxdm J \ 'dm' — Uj^{x' i ■+■ y' 2 )x'dm' -+- 4M /VVdm'] 



N = —jCCzxdm fy'dm — fzydm fx'dm'Y 



On voit que le moment autour de la droite 00' qui joint 

 le centre d'inertie de M au point fixe de M', est d'ordre 

 inférieur aux moments autour d'axes perpendiculaires à 

 cette droite. 



Lorsque deux des axes d'inertie principaux de M et M' 

 coïncident entre eux, suivant 00', les autres axes étant 

 parallèles, on a 



fzxdm = , fzydm = , fz'y'dm' = , J*z'x'dm'= 0. 



Alors N = et les deux centres d'inertie gravitent l'un 

 vers l'autre en ligne droite comme on l'a vu. 



