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18. Si le point fixe 0' est le centre d'inertie de M', les 

 moments deviennent, en remarquant que l'on a alors 



fx'clm' = , J" y' dm' = , J z'ihri = , 



r - M 



+ ITT L 4 fz*ydm' -J (x'-+ y 2 )y'dm' 



D a D 4 



(C) 



K = y p3 -^ [4/V-xV/m' -/ (x 2 -*- 1/ ")x dm J 



N = 0. 



Dans ce cas le moment autour de 00' est toujours 

 nul. 



Les numérateurs des termes en ^ dans L et K sont 

 toujours très-petits, car chacune des intégrales qui les 

 composent renferment des parties alternativement positives 

 et négatives qui se détruisent à peu près. En remplaçant 

 M' par une masse régulière qui aux distances considérées 

 exerce la même attraction qu'elle (§ 14), ces numérateurs 

 seront nuls exactement et les moments de rotation autour 

 des axes O'x' et O'y' se réduiront à 



— 3>I f z'y'dm' 

 5 M / z'x'dm' 



D 3 



Ils seront nuls et l'équilibre établi quand la droite 00' 

 coïncidera avec l'un des axes d'inertie principaux de M'. 



L'équilibre sera stable quand l'axe d'inertie minimum 

 de M' passera par le centre d'inertie de M. 



