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Ce qu'il importe de remarquer ici c'est que les moments 

 de rotation de M' ne dépendent plus que de sa forme et 

 nullement de celle de M. Ces moments sont proportionnels 

 à cette dernière masse et d'autant plus faibles que la dis- 

 tance D des centres d'inertie de M et M' est plus grande. 



19. La rotation de la masse M' autour de son centre 

 d'inertie est la même, que ce centre soit fixe ou que la 

 masse soit libre dans l'espace. Il n'en est pas de même 

 quand on considère la rotation de la masse libre, autour 

 d'un point quelconque. Il faut pour l'obtenir appliquer à 

 tous les points de la masse une force égale et contraire à 

 la force accélératrice qui sollicite le point en question. 



Toutes les forces égales et parallèles ainsi appliquées se 

 composent en une seule, appliquée au centre d'inertie de 

 la masse et donnant lieu autour des trois axes coordonnés 

 à trois moments de rotation qu'il faut ajouter algébri- 

 quement aux moments L, K et N pour obtenir la rotation 

 de M'. 



En prenant pour origine des coordonnées le point autour 

 duquel se fait la rotation, on aura les composantes AX t , 

 aY,, aZ,, de la force accélératrice appliquée en ce point 

 en faisant x' = 0, y' = 0, z' = dans les valeurs (B) 

 données au § 16. On obtient ainsi : 



aX,= 



aY, 



/ ZX(I) 



D 4 



5 / zydm 



o 

 2 



1 D 2 D* v J v J 



2 me SÉRIE, TOME XLIV. 



