(SI ) 



Il vient ainsi : 



-ai f > , i > S M f(x^+y' 2 )x'dm' 



** -^5 "*" ^< „ , / ^ 2- 



N'=0. 



On remarquera que ces valeurs (D) ont exactement la 

 même forme que les valeurs (C) (§ 18) des moments de 

 rotation relatifs au centre d'inertie du corps M', fixe ou 

 libre, mais elles ne sont pas identiques avec celles-là, 

 l'origine des coordonnées ayant changé. 



Ainsi les numérateurs des termes en g- 4 pouvaient être 

 négligés dans les valeurs (C), tandis qu'ils peuvent être 

 très-grands dans (D). 



On remarquera également que lorsque la masse attirée 

 M' est libre, les moments L', K' sont proportionnels à 

 la masse attirante M et indépendants de la forme de 

 celle-ci. 



A une distance du centre de M assez grande pour que 

 l'on puisse négliger l'inverse de sa quatrième puissance, 

 L' et K' seront nuls et l'équilibre de rotation sera satisfait 

 quand l'un des axes d'inertie principaux de M' passera par 

 le centre d'inertie de M. 



L'équilibre sera stable quand l'axe d'inertie minimum 

 de M' passera par le centre d'inertie de M. Il tendra donc 

 toujours à s'établir ainsi. 



Si l'on ne peut négliger les termes en ^, le résultat 

 précédent sera le plus près d'être exact quand le point 



