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autour duquel s'effectue la rotation sera le centre d'inertie 

 de M'. On sait qu'en négligeant les termes en j^, la masse 

 M' agit comme un système matériel symétrique par rap- 

 port à ses trois axes d'inertie principaux. 



En substituant ce système régulier à M', la rotation 

 s'effectue de manière que l'axe d'inertie minimum aille 

 passer par le centre d'inertie de M et que pour cette posi- 

 tion l'équilibre stable soit atteint. (C'est ce que prouvent 

 les valeurs de L' et K' en supposant le centre d'inertie de 

 M' à l'origine des coordonnées.) 



20. En résumé, quand deux masses de formes quel- 

 conques s'attirent, le centre d'inertie de chacune d'elles 

 décrit une trajectoire, qu'on peut, dans une première 

 approximation, considérer comme normale en chaque 

 instant à la surface d'égal potentiel de l'autre masse qui 

 passe en ce point; en effet, le plan tangent à cette surface 

 a une position moyenne entre celles des plans tangents 

 aux surfaces d'égal potentiel qui passent par les autres 

 points de la masse considérée, et l'on obtient la force mo- 

 trice qui agit au centre d'inertie en y transportant parallèle- 

 ment à elles-mêmes les forces motrices, agissant en ces 

 autres points, forces motrices qui sont normales aux sur- 

 faces d'égal potentiel. 



En même temps, les masses tournent sur elles-mêmes, 

 les axes d'inertie minima coïncident en atteignant une 

 position d'équilibre stable, puis oscillent autour de cette 

 position. Dans la position d'équilibre précédente, les sur- 

 faces d'égal potentiel sont normales à la ligne des centres 

 d'inertie. Ces centres se meuvent donc dès lors en ligne 

 droite l'un vers l'autre ou, plus exactement, décrivent une 

 trajectoire sinueuse dont cette ligne est l'axe. 



21. Les calculs qui précèdent constituent, je le crois, la 



