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 ment, mais encore pour faire marcher la bulle en sens 

 contraire, même lorsqu'on opère avec un tube parfaitement 

 cylindrique. 



J'insiste particulièrement sur deux conséquences théo- 

 riques liées étroitement à la troisième proposition énoncée 

 plus haut; la première, c'est que, par un déplacement quel- 

 conque de la bulle gazeuse, il naît immédiatement des 

 forces qui tendent à développer un mouvement en sens con- 

 traire; la seconde consiste en ce que les variations de ten- 

 sion donnent lieu à des effets d'autant plus marqués que la 

 masse liquide où nage la bulle est plus petite. La première 

 de ces conséquences résulte immédiatement des circon- 

 stances qui accompagnent le déplacement de la bulle. Quant 

 à l'autre, je dirai que, pour une bulle sphérique, la force 

 nécessaire pour produire le mouvement est proportionnelle 

 au contour de la surface chauffée, tandis que la résistance 

 qu'il s'agit de vaincre croît à peu près comme le volume 

 de la bulle, c'est-à-dire comme le cube de son rayon. ïl 

 résulte de là que le rapport de la force en question à la 

 résistance qu'elle doit surmonter, augmente très-rapide- 

 ment à mesure que les dimensions de la bulle diminuent. 



Je passe actuellement à la question si intéressante des 

 mouvements des bulles gazeuses dans les enclaves liquides 

 de certains minéraux. Nulle part, je crois, on ne pourrait 

 trouver une application plus directe de ma théorie. En 

 effet, d'après des détails exposés récemment par M. Re- 

 nard (1), ces enclaves ne mesurent en général pas plus de 



(1) L'analyse microscopique des roches et les enclaves des minéraux 

 (Extrait de la Revue des questions scientifiques, 1877, Louvain). 



