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onlre n par rapport aux composantes u, <-, w de la vitesse, est seulement 

 d'ordre (n — i) par rapport à la densité p. Nous avons ensuite étendu (' ) 

 cette proposition à tous les milieux élastiques dénués de viscosité, qu'ils 

 soient vitreux ou cristallisés, afFectés de déformations très petites ou de 

 déformations finies. 



» Ces ondes dénuées de propagation, semblables à des cloisons étanches, 

 partagent le milieu en cellules telles qu'aucune masse matérielle ne puisse 

 passer d'une cellule à l'autre. 



» Considérons celles de ces ondes-cloisons qui sont du premier ordre 

 par rapport à u, v, w; le long d'une des ondes, la vitesse relative des deux 

 masses qu'elle sépare est nulle. Une telle onde est, en général, surface de 

 discontinuité pour les six quantités 



» Considérons la quadrique Q des pressions, représentée par l'équation 



4- 2(T,-+- T^)YZ + 2(T, + T^)ZX + 2(T, 4- t,)YZ = i. 



» Lorsqu'on s'approche d'un même point M d'une onde-cloison, la qua- 

 drique Q tend vers deux formes limites distinctes Q,, Q,, selon que l'on 

 chemine du côté 1 ou du côté 2 de l'onde. Entre ces deux quadriques Q, - 

 Q existe une relation. Si a, p, y sont les cosinus directeurs de la normale 

 à V onde- cloison, menée, par exemple, du côté 2 au côté 1, on a, au point M, 



» Le plan diamétral conjugué à la direction (a, p, y) de la normale à 



(') Sur le mouvement des milieux vitreux, affectés de viscosité, et très peu dé- 

 formés {Comptes rendus, t. CXXXVl, 9 mars igoS, p. Sga). — Sur les ondes au 

 sein d'un milieu vitreux, affecté de viscosité, et très peu déformé {Ibid., i3 mars 

 iQo3, p. 733)- — Des ondes du premier ordre par rapport à la vitesse au sein d'un 

 milieu vitreux, doué de viscosité, et affecté de mouvements finis ( Ibid., 6 avril igoS, 

 p. 858). — Des ondes du second ordre, par rapport à la vitesse au sein des milieux 

 vitreux, doués de viscosité, et affectés de mouvements finis {Ibid., 4 mai igoS, 

 p. loSâ). 



