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)) Cela élant, il est aisé de former immédiatement les intégrales en invo- 

 liition des équations canoniques considérées définissant une intégrale com- 

 plète de Lagrange. En effet, le déterminant (3) ne s'annulant pas, il admet 

 au moins une paire de mineurs conjugués d'ordre q et n — q — i dis- 

 tincts de zéro. 



» Soient ces derniers déterminants 



)) Il en résulte que les intégrales du système (4). 



F {x,,x., x,„p._,p^,...,pa')= b^,-r (r =i,...,n-q -i) 



[ fv- (a-,, 'a:,, ...,a;„, /?,,/?,,...,/?„) = ai. (;x = i, 2, . . ., y) 



étant en involution, sont de plus résolubles par rapport à toutes les 

 variables jo,,/?3, . ..,/?„, et l'intégrale complète de Lagrange de l'équation (i) 

 s'obtient par une quadrature. 



» Le même résultat s'obtient par des éliminations seulement, en remar- 

 quant que la fonction 



'=1 



est en involution avec les fonctions F,^,, F,^ ^2, ..., F„_, ,/,,/. /^. 



» Par conséquent, l'inlégrale cherchée est définie par la formule 



z. = (f[x,,a;.,..., x,,^^, ( F, ), ( F, ). . . . , ( F j, />,^, , /^^ ,,.... , b„_, ] 



1 = 1 



les parenthèses (F,) désignant le résultat de substitution dans les- fonc- 

 tions F, des valeurs /;„, p., p,„ définies par le système (7) et a, a,, 



«2, ..., a^, /v,, V^' • • •' ''"-' ^^*'"* " constantes arbitraires. » 



AÉRODYNAMIQUE. — La théorie du champ acoustique et le frottement 

 intérieur des gaz. Note de M. P. Charbonnier, présentée par M. le 

 général Sebert. 



« L On sait que le frottement intérieur ou viscosité des gaz est mis en 

 évidence et mesuré par le mouvement que prend un plan solide S, primiti- 



