SÉANCE DU lo AOUT îgôS. 379 



vement au repos, quand, dans son voisinage, une autre surface plane 

 solide So parallèle est animée d'un mouvement déterminé dans son plan. 

 La théorie cinétique des gaz attribue cette transmission de mouvement à 

 la pénétration de proche en proche dans le milieu de molécules gazeuses 

 animées, au contact de la surface Sq, d'une certaine vitesse. 



» II. Or la théorie du champ acoustique (Com/j/e^re/ir/iw, 20 juillet igoS), 

 donne une explication beaucoup plus simple de ce phénomène. 



» Au contact de la plaque mobile S,, la couche gazeuse voisine de cette 

 plaque prend une vitessey"V, formule où V est la vitesse du point I consi- 

 déré de la plaque et où / est le coefficient de frottement du gaz sur le 

 solide. 



» La théorie du champ acoustique démontre alors que si l'on considère 

 dans le milieu un certain point P, à une distance rftlu point I, et si X est 

 l'angle de la direction PI avec la direction de la vitesse V, la vitesse dont 

 est animé l'air en P a pour expression 



/Vc?cr 



7 — jî cosl; 



dn est la surface d'un élément de la plaque S^ en I. 



» L'intégration de cette équation étendue à toute la surface q de la 

 plaque S„ donnera, en un point quelconque de l'espace, la valeur de la 

 vitesse V résultante pour les molécules d'air qui s'y trouvent. 



» On sait d'ailleurs que toutes ces vitesses V seront parallèles aux 

 vitesses V de la plaque So. 



» III. Il en résulte que si la plaque en mouvement S„ est, par exemple, 

 un disque circulaire horizontal mobile autour de son centre et la plaque 

 primitivement en repos S est une surface de même nature mobile de la 

 même manière, les vitesses V en chaque point de celle-ci auront une ré- 

 sultante et la plaque se mettra à tourner, entraînée par la vitesse V com- 

 muniquée à l'air par un mécanisme inverse de celui qui entraîne l'air au 

 contact de la plaque So. 



» IV. Il résulte de cette explication que le frottement intérieur des gaz 

 peut être rattaché à la théorie du champ acoustique et qu'il n'existé pas, à 

 proprement parler, de propriété physique des gaz cà laquelle ce mot puisse 

 être appliqué. Les mesures où l'on essaye de déterminer ce frottement ne 

 font connaître que la valeur de/", coefficient de frottement du gaz sur le 

 solide employé comme surface fixe. 



» On remarquera que la loi de l'indépendance à\x frottement intérieur &X, 



